Решается задача о вытеснении газа жидким поршнем, двигающимся с постоянной скоростью. Рассматриваются двучленный и чисто квадратичный закон сопротивления. Для скоростей, малых по сравнению со скоростью звука в газе, используется известное изотермическое приближение. При большой скорости можно пренебречь охлаждением газа; это приближение представляет интерес для механики двухфазных систем. В обоих случаях найдено решение нестационарной плоской задачи для достаточно больших значений времени.
Сформулированы граничные условия для уравнений движения запыленного газа, непосредственно учитывающие разрушение поверхностей тел, обтекаемых двухфазным потоком. В том случае, когда можно пренебречь влиянием продуктов эрозии на движение смеси, соответствующий класс задач сводится к задачам с неизвестной подвижной границей. В рамках предложенной модели исследованы проблема эрозии тонкого плоского профиля и начальная стадия разрушения клина в запыленном сверхзвуковом потоке.
В жидкости, содержащей пузырьки газа, могут распространяться установившиеся волны. В одномерной постановке получены стационарные решения нелинейных уравнений движения жидкости с пузырьками газа. Дан их качественный анализ и показано, что учет гидродинамической нелинейности и сжимаемости жидкости приводит к расширению класса стационарных решений.
Выведен общий тип граничных условий для нестационарных задач переноса через поверхности раздела. Получена система уравнений, определяющая граничную кинетику и закон движения границы для однокомпонентных сред, и предложен метод ее решения. Показана возможность существования кинетически устойчивых сферических зародышей новой фазы.
Рассматривается парадокс бесконечности энергии при взрыве бесконечно длинного заряда ВВ. Предлагается новый подход к физической интерпретации гидродинамических параметров, таких как мощность (или обильность) источника, момент диполя. Решается задача о влиянии твердого дна на размеры области выброса. Для зарядов конечного радиуса выводится связь между импульсным давлением и энергией взрыва.
Представлены результаты измерений плотности лучистого потока и яркости ударной волны в неоне при ее скоростях до 42 км/с. Отмечена нестационарность экранирующего действия прогревного слоя перед ударным фронтом в начале движения волны. Показано, что основное экранирующее действие прогревного слоя в неоне проявляется в эффективном снижении энергии излучаемых квантов до уровня 19 эВ и в значительном ослаблении яркости в красной области спектра. Измеренные плотности лучистого потока достигали 1,8·108 Вт/см2, что не является предельным для ударной волны в неоне.
Предлагается индукционный метод непрерывной регистрации скорости конденсированной среды в ударно-волновых процессах, принцип действия которого основан на измерении возмущения первоначального магнитного поля витка с постоянным током, обусловленного движением немагнитной металлической пластины. Приведено описание техники измерений в одном из возможных вариантов реализации метода. Изложены результаты, полученные при его экспериментальной отработке. Рассмотрены возможности метода и некоторые примеры его применения для исследования сложных явлений в ударно-сжатых конденсированных средах (упругопластические волны, фазовые превращения и т. п.).
Исследуется излучение упругих волн при камуфлетном подземном взрыве в пористой насыщенной среде. Учитываются сдвиговая прочность твердого компонента среды и разница давлений в компонентах. Решение строится с помощью численных методов. Анализируется влияние пористости, прочностных параметров среды, характера насыщения на характеристики излучаемой упругой волны.
Исследовано взрывное разрушение тонкостенных труб из стали 20 в интервале скоростей деформации от 103 до 105 с-1. Показано, что пластичность стали с ростом скорости деформации имеет максимум. Получены данные о числе фрагментов, на которые разрушается труба. Обнаружено явление возникновения, помимо основного фронта трещин, 2–3 трещин лидеров, распространяющихся при деформациях, в 2–4 раза меньших, чем деформация основного фронта трещин.
Получена замкнутая система уравнений для поверхности, моделирующей тонкий приповерхностный слой и обладающей собственными параметрами состояния: температурой, энтропией, тензорами химического потенциала, концентрации, напряжений и деформации. Тензор концентрации трактуется как усредненный тензор упругих диполей, ориентация которых лежит в основе диа- и нараупругости.
Наш сайт использует куки. Продолжая им пользоваться, вы соглашаетесь на обработку персональных данных в соответствии с политикой конфиденциальности. Подробнее
