M. Hosseinifard1, L. Hashemi2, V. Amani1, A. Morsali2 1Department of Chemistry, Faculty of Sciences, Islamic Azad University, Shahr-e-Rey Branch, Tehran, Iran 2Department of Chemistry, Faculty of Sciences, Tarbiat Modares University, Tehran, Iran morsali_a@modares.ac.ir
Ключевые слова: nanoparticle, 6,6'-dimethyl-2,2'-bipy, Zn(II), surfactant
Страницы: 336-338 Подраздел: СУПРАМОЛЕКУЛЯРНЫЕ И НАНОРАЗМЕРНЫЕ СИСТЕМЫ
Two zinc(II) complexes [Zn(6,6'-dimethyl-2,2'-bipy)Cl2]n (1) and [Zn(6,6'-dimethyl-2,2'-bipy)I2]n (2) are synthesized from the reaction of the 6,6'-dimethyl-2,2'-bipy ligand with ZnCl2 and ZnI2. Zinc(II) oxide nanoparticles are synthesized by the thermolysis of [Zn(6,6'-dimethyl-2,2'-bipy)Cl2]n (1) and [Zn(6,6'-dimethyl-2,2'-bipy)I2]n (2) at two different temperatures. The ZnO nanoparticles are characterized by X-ray diffraction and scanning electron microscopy (SEM). SEM images show the average size of the ZnO nanoparticles produced of 50 nm and 60 nm in compounds 1 and 2 respectively.
С.М. Алдошин1, З.Г. Алиев1, А.А. Астратьев2, Т.К. Гончаров1, Д.В. Дашко2, Ю.М. Милёхин3, А.И. Степанов2, Н.И. Шишов3 1Институт проблем химической физики РАН, Пр. Академика Семенова, 1, Ногинский р-н, п. Черноголовка, Московская область, 142432 aliev@icp.ac.ru 2СКТБ "Технолог", Просп. Советский (Усть-Славянка), 33А, Санкт-Петербург, 192076 stepanoff@pisem.net 3Федеральный центр двойных технологий "Союз", Ул. Академика Жукова, 19, Дзержинский, Московская область, 140090
Ключевые слова: оксадиазол, фуразан, кристаллическая структура
Страницы: 399-401 Подраздел: КРАТКИЕ СООБЩЕНИЯ
Л.И. Власова1, Н.З. Байбулатова1, С.А. Грабовский1, М. Хаукка2, В.А. Докичев1, Ю.В. Томилов3 1Институт органической химии Уфимского научного центра РАН, Просп. Октября, 71, г. Уфа, Россия dokichev@anrb.ru 2Department of Chemistry, University of Eastern Finland, Joensuu, Finland, Joensuu, Finland 3Институт органической химии им. Н.Д. Зелинского РАН, Ленинский проспект, 47, г. Москва, 119991, Россия tom@ioc.ac.ru
Ключевые слова: рентгеноструктурный анализ, 3,7-диметил-9-тиа-3,7-диазабицикло[3.3.1]нонан-9,9-диоксид
Страницы: 402-404 Подраздел: КРАТКИЕ СООБЩЕНИЯ
Методом РСА установлена молекулярная структура 3,7-диметил-9-тиа-3,7-диазабицикло[3.3.1]нонан-9,9-диоксида, находящегося в конформации кресло-кресло с диэкваториальным расположением метильных групп при атомах азота. Соединение 1 C8H16N2O2S кристаллизуется в пространственной группе Pnma с параметрами ячейки: a = 11,0262(3), b = 14,4490(3), c = 6,1780(3) Å.
Определена молекулярная структура 5-[(трифенилфосфоранилиден)гидразоно]- экзо-3-азатрицикло[5.2.1.02,6]декан-4-она. Соединение С27H26N3OP кристаллизуется в пространственной группе P-1: a = 9,2163(9), b = 11,1102(11), c = 11,9397(12) Å, α = 74,284(2), β = 78,532(2), γ = 72,004(2)°.
D.J. Price1, S.J. Coles2, M.B. Hursthouse2,3 1WestCHEM, School of Chemistry, University of Glasgow, Glasgow, United Kingdom Daniel.Price@glasgow.ac.uk 2School of Chemistry, University of Southampton, Southampton, United Kingdom 3Department of Chemistry, Faculty of Science, King Abdulaziz University, Jeddah, Saudi Arabia
Ключевые слова: cobalt, layered compound, carboxylate bridge, pseudopolymorphism
Страницы: 411-415 Подраздел: КРАТКИЕ СООБЩЕНИЯ
Reaction of cobalt hydroxide with the α,ω-dicarboxylic acid and 1,12-dodecanedioic acid under ambient conditions results in the formation of a trihydrate Co(C12H20O4)(H2O)3 (1). Single crystal X-ray diffraction studies show 1 to crystallise in the orthorhombic space group Pccn with cell parameters a = 40.2343(7) Å, b = 8.1519(1) Å, c = 9.1011(2) Å. The structure has a very pronounced two dimensional character, with a separation of hydrophobic n-alkyl chains from the carboxylate groups, the Co2+ cations and the water of crystallisation. The structure is discussed in respect of the structures of other known compositionally related compounds, including the dihydrate Co(C12H20O4)(H2O)2.
Определены закономерности воспламенения пористого слоя бесконечной толщины при поперечном движении теплоносителя. Изучено поведение нестационарных характеристик воспламенения как функций интенсивности внутреннего теплообмена в порах и пористости конденсированного вещества.
На основе законов механики многофазных реагирующих сред строится математическая модель процесса зажигания лесных массивов излучением, выделившимся в результате взрыва тунгусского метеорита. Полог леса моделируется многофазной пористой реагирующей средой. Дан анализ режимов зажигания, которые реализуются на различных расстояниях от центра взрыва. Установлено, что максимальный радиус зоны зажигания в зависимости от запаса и влагосодержания лесных горючих материалов составляет для полога леса 6–9 км, а для напочвенного покрова 12–16 км. Это соответствует энергии взрыва
Проведены экспериментальные и теоретические исследования распространения водородо-воздушного пламени в замкнутой трубе диаметром 76 и высотой 2500 мм при наличии и отсутствии на стенках движущейся водяной пленки. Найдено, что в гладкой трубе максимальное значение фактора турбулизации находится в диапазоне 10–30 для смесей с объемной концентрацией водорода от 15 до 30%. Наличие на стенках трубы движущейся водяной пленки приводит к интенсификации процесса горения, что выражается в существенном увеличении скорости нарастания давления взрыва. Однако при этом максимальное давление взрыва для околосгехиометрических смесей возрастает, а для более бедных составов падает. Дана качественная интерпретация полученных результатов.
В работе на основе теоретического анализа и численных расчетов показано, что динамику поверхности пламени в условиях гидродинамической неустойчивости можно представить как взаимодействие конечного набора нелинейных конфигураций фронта пламени. Их число определяется физическими размерами системы, в которой распространяется пламя. Показано, что эволюция изначально плоского фронта приводит к стационарному режиму, при котором скорость распространения искривленного пламени асимптотически стремится к своему предельному значению, не зависящему от размера системы, в которой происходит горение. Этот вывод получен на основе точного решения нелинейного уравнения, моделирующего гидродинамическую неустойчивость пламени.
Изложена заключительная часть теории ламинарного пламени, опирающаяся на представление о минимуме производства энтропии в слабонеравновесных системах. Внесена поправка в формулу Зельдовича–Франк–Каменецког–Ландау для скорости ламинарного пламени при больших числах Льюиса. Если вычисленное в работе значение скорости пламени соответствует устойчивому режиму распространения фронта, то рассматриваемая задача становится аналогичной задаче Колмогорова–Петровского–Пискунова. При достаточно больших порядках реакции ширина температурно-диффузионного пограничного слоя растет по логарифмическому закону.
