Главная – Журналы – Поиск по журналам

Выполнено масс-спектрометрическое исследование процесса конденсации чистого Ar и смеси 5% SiH₄ + 95% Ar в сверхзвуковой импульсной свободной струе в широком интервале давлений торможения. Установлено, что малая добавка моносилана в аргоне приводит к тому, что конденсация в смеси начинается при меньших давлениях торможения, чем в чистом аргоне, при высоких давлениях торможения в потоке образуются смешанные аргон-силановые комплексы. Определена последовательность стадий формирования кластеров в смеси.

Получены асимптотические формулы,
описывающие поведение коротковолновых
возмущений поверхности цилиндрической
струи вязкой жидкости, радиус которой
уменьшается с течением времени. Изучено
влияние значений чисел Рейнольдса,
Вебера и начального значения волнового
числа на затухание таких возмущений.

Рассмотрена стационарная задача о
конвекции жидкости в слое в модели
микроконвекции, предложенной В. В.
Пухначевым. Построены профили скорости
для различных классов граничных условий.
Проведено сравнение решений данной
задачи и классической на основе модели
Обербека—Буссинеска.

На основе решения газокинетических
уравнений вычисляются диффузионная сила
и скорость диффузиофореза сферической
частицы в бинарной смеси газов.
Рассмотрены две схемы диффузиофореза:
диффузия при постоянном давлении и
диффузия одного компонента смеси через
неподвижный другой. Задача решается
интегрально-моментным методом при
произвольных числах Кнудсена.
Предполагается диффузное рассеяние
молекул газа на поверхности частицы.
Рассмотрены две известные модели
бинарной смеси газов: лоренцева и
рэлеевская. Анализируются зависимости
силы и скорости диффузиофореза от числа
Кнудсена и других определяющих
параметров. Проведено сравнение
полученных результатов с известными
экспериментальными данными.

Рассмотрен нестационарный процесс
фильтрации однородной упругой жидкости в
слабодеформируемом слоисто-неоднородном
пласте при отсутствии гидродинамической
связи между пропластками. Численно
исследован эффект перетока жидкости из
пропластка в пропласток через скважину
при остановке работы скважины. Показано,
что объем и время перетока жидкости
между пропластками сопоставимы с объемом
закачки и временем проведения обработки
скважин химическими реагентами. Сделан
вывод о возможности использования
перетоков для селективной закачки
химических реагентов. Предложена
методика регулирования объема
селективной закачки жидкости в скважину
путем изменения расхода закачки.

Приведено аналитическое решение
классической задачи Смолуховского о
скачке температуры в молекулярных газах
(одно-, двух- и многоатомных). Газ
занимает полупространство над плоской
стенкой, вдали от которой заданы
постоянные градиент температуры и
скорость испарения с поверхности раздела
газ — конденсированная фаза. В явном
виде построена функция распределения как
в полупространстве, так и на его
границе. Получены формулы для
концентрации и температуры на границе, а
в случае двух- и многоатомных газов —
формулы для температур, определяемых
поступательными и вращательными
степенями свободы молекул. Проведены
численные расчеты.

Представлены результаты численного решения
краевой задачи о радиационно-кондуктивном
теплообмене в слое органического стекла.
Рассчитаны температурные поля при
остеклении кабины самолета.

Представлены результаты
экспериментального исследования
поведения ламинарно-волновой пленки
жидкого азота при ее интенсивном
испарении в условиях гравитационного
течения по вертикальной локально
нагреваемой поверхности. Обнаружено, что
при определенных тепловых потоках
происходит существенное изменение формы
остаточного слоя и увеличение
относительной амплитуды крупных волн.
Впервые получены данные об изменении
плотности вероятности локальной толщины
пленки в зависимости от плотности
теплового потока в диапазоне чисел
Рейнольдса от 32 до 103. Показано
влияние плотности теплового потока на
фазовую скорость и форму крупных волн. В
зависимости от продольной координаты
вдоль течения волновой пленки насыщенной
жидкости определены плотности теплового
потока, при которых возникают "сухие"
пятна.

Показано, что развитие кавитации в
твердо-, жидкопластических и жидких
средах можно моделировать реологически
эквивалентным кавитирующим
упруговязкопластическим телом,
содержащим в исходном состоянии
микрополости. Построено энергетическое
неравенство, позволяющее определять
режим нагружения такого тела,
содержащего микрополости, при котором
оно переходит в кавитирующее состояние,
т. е. концентрация микрополостей
увеличивается более чем на порядок.
Сформулировано обобщенное реологическое
уравнение состояния, получены
аналитические зависимости модуля
объемной упругости, объемной (второй)
вязкости и времени релаксации
растягивающих напряжений от объемной
концентрации кавитационных полостей в
модельном упруговязкопластическом теле.

Получено уравнение, описывающее профиль
термокапиллярной деформации тонкого слоя
поглощающей жидкости, вызванной тепловым
действием лазерного излучения. Численные
оценки профиля деформации согласуются с
экспериментальными данными. Показано,
что при увеличении мощности излучения
глубина деформации тонкого слоя жидкости
увеличивается, в результате чего
происходит его разрыв.