Представлены результаты теоретического и экспериментального исследования эффекта изменения давления Δр в газах SF6, С2Н4 и NH3, поглощающих излучение непрерывного CO2-лазера. Из сравнения экспериментальной зависимости Δр = φ(р) с расчетной получены коэффициенты аккомодации колебательной энергии молекул NH3, С2Н4, SF6 на поверхности платины при температуре Т = 295 К, равные соответственно 0,29 ± 0,07, 0,16 ± 0,06 и 0,8 ± 0,2, а также коэффициенты аккомодации С2Н4 при температурах 327 и 407 К, равные соответственно 0,13 ± 0,02 и 0,10 ± 0,04.
Численно исследована эволюция области горячего колебательно возбужденного газа в плоском канале. Рассмотрен случай «сильного» отклонения от равновесия системы ангармонических осцилляторов. Константы скоростей VT-и VV-процессов получены с учетом трехмерности столкновений, притягивающей части межмолекулярного потенциала, ангармоничности колебаний. Приведены результаты двумерных расчетов.
Приведены результаты исследований эрозии электродов водяных разрядников, коммутирующих коаксиальные формирующие линии с волновым сопротивлением 3,5–100 Ом и двойной электрической длиной 10–45 нс. Линии заряжались до напряжения 50–1000 кВ. Амплитуда коммутируемого тока 1–150 кА.
Проведен экспериментальный анализ пространственного разрешения интерферометрической установки на примере микрообъектов со скачкообразным изменением плотности. Показана возможность получения надежных результатов при обработке интерферограмм оптических неоднородностей с характерным размером ∼ 50–400 мкм Установлено, что более строгий теоретический анализ вопроса о предельном пространственном разрешении требует рассмотрения дифракции света на объемных структурах.
Исследуется возможность применения глубокоохлаждаемых болометров и пироэлектрических приемников теплового потока в качестве детекторов при измерении распределения молекул по скоростям время-пролетным методом. Показано, что проведение эксперимента в такой постановке обладает рядом преимуществ по сравнению с обычно используемой схемой. Получено уравнение, связывающее времятлролетный сигнал и распределение молекул по скоростям. Проиллюстрирована применимость методов регуляризации для нахождения решения этого уравнения.
Построено точное решение первого порядка по малому параметру МГД-взаимодействия для трехмерного вторичного течения, обусловленного электромагнитными силами. Подробно исследованы параметры струи, формируемой в следе за пластиной. Выяснены условия, при которых вторичное течение слабо отклоняется от двумерного.
Найден класс плоских нестационарных бигармонически зависящих от времени вихревых течений, который включает в себя в качестве частных случаев известные точные решения ‐ эллиптический вихрь Кирхгофа и волны Герстнера. Получено аналитическое описание одиночной вихревой области, потенциально обтекаемой снаружи.
Излагаются результаты термоанемометрических измерений полей осредненной скорости и интенсивности пульсаций продольной компоненты в движении по длинному квадратному каналу, вращающемуся вокруг поперечной оси. Обсуждаются аспекты прямого влияния силы Кориолиса на турбулентность. Проводится общий анализ сложной структуры турбулентных течений по прямоугольным каналам с отношением сторон сечения порядка единицы.
Предложена модель турбулентности, основанная на учете баланса кинетической энергии турбулентных движений и диссипации. Обработкой экспериментальных данных получены замыкающие соотношения для уравнений турбулентного пограничного слоя. На основании модели турбулентности разработана математическая модель пограничного слоя, справедливая для широкого диапазона турбулентных чисел Рейнольдса. Сопоставлением результатов расчета с экспериментальными данными показано, что предложенный метод расчета правильно описывает эффекты ламинаризации в турбулентных пограничных слоях ускоренных течений.
Рассмотрено установившееся плоское термокапиллярное движение в тонком слое движущейся жидкости при локальном нагреве ее свободной поверхности для больших чисел Марангони. Показано, что со стороны набегающего потока образуется «плавающая» на поверхности жидкости конвективная ячейка. Рассмотрены ее структура и картина развивающегося течения.
Наш сайт использует куки. Продолжая им пользоваться, вы соглашаетесь на обработку персональных данных в соответствии с политикой конфиденциальности. Подробнее
