В.И. СТАРИКОВ1,2 1Томский государственный университет систем управления и радиоэлектроники, 634050, г. Томск, пр. Ленина, 40 vstarikov@yandex.ru 2Юргинский технологический институт, 652055, Кемеровская область, г. Юрга, ул. Ленинградская, 26
Ключевые слова: уширение гелием, выбор экспериментальных данных, Н2О и H2S
Страницы: 533-540 Подраздел: СПЕКТРОСКОПИЯ ОКРУЖАЮЩЕЙ СРЕДЫ
Рассмотрен метод отбора полученных в различных источниках экспериментальных данных по полуширинам линий поглощения молекул для определения межмолекулярного потенциала взаимодействия. Метод основан на использовании аналитической модели для коэффициентов уширения. В качестве примера рассмотрены данные по коэффициентам уширения линий поглощения полосы 2ν1 + ν2 + ν3 молекулы H2O и полосы ν2 молекулы H2S в случае их уширения гелием.
Б.А. ТИХОМИРОВ
Институт оптики атмосферы им. В.Е. Зуева СО РАН, 634021, г. Томск, пл. Академика Зуева, 1 bat@iao.ru
Ключевые слова: импульсный оптико-акустический сигнал, лазерная спектроскопия молекул, столкновительная релаксация
Страницы: 541-546 Подраздел: СПЕКТРОСКОПИЯ ОКРУЖАЮЩЕЙ СРЕДЫ
Предложена методика компьютерного восстановления формы сигнала давления из импульсного сигнала микрофона. Показано, что на ее основе с помощью импульсного оптико-акустического спектрометра с временным разрешением сигналов можно измерять время столкновительной релаксации молекул из возбужденного колебательного состояния в основное.
С.И. ДОЛГИЙ1, В.Д. БУРЛАКОВ1, А.П. МАКЕЕВ1, А.В. НЕВЗОРОВ1, К.А. ШМИРКО2, А.Н. ПАВЛОВ2, С.Ю. СТОЛЯРЧУК2, О.А. БУКИН3, А.П. ЧАЙКОВСКИЙ4, Ф.П. ОСИПЕНКО4, Д.А. ТРИФОНОВ1,5 1Институт оптики атмосферы им. В.Е. Зуева СО РАН, 634021, г. Томск, пл. Академика Зуева, 1, Россия dolgii@iao.ru 2Институт автоматики и процессов управления ДВО РАН, 690041, г. Владивосток, ул. Радио, 5, Россия shmirko.konstantin@gmail.com 3Морской государственный университет им. адмирала Г.И. Невельского, 690059, г. Владивосток, ул. Верхнепортовая, 50 а, Россия o_bukin@mail.ru 4Институт физики им. Б.И. Степанова НАН Беларуси, 220072, г. Минск, пр. Независимости, 68, Беларусь chaikov@dragon.bas-net.by 5Национальный исследовательский Томский государственный университет, 634050, г. Томск, пр. Ленина, 36, Россия dmitriy.trifonov.91@mail.ru
Ключевые слова: стратосфера, вулканогенный аэрозоль, лидар
Страницы: 547-552 Подраздел: ДИСТАНЦИОННОЕ ЗОНДИРОВАНИЕ АТМОСФЕРЫ, ГИДРОСФЕРЫ И ПОДСТИЛАЮЩЕЙ ПОВЕРХНОСТИ
Приводятся результаты наблюдений аэрозольных возмущений стратосферы во второй половине 2011 г., полученные на станциях лидарной сети стран СНГ CIS-LiNet в Минске (53,9° с.ш.; 27,60° в.д.), Томске (56,5° с.ш.; 85,0° в.д.) и Владивостоке (43,0° с.ш.; 131,90° в.д.). По данным лидарных измерений на длинах волн зондирования 353, 355 и 532 нм с июня–июля и практически до конца 2011 г. в нижней стратосфере до высот ~ 18 км наблюдалось повышенное аэрозольное содержание. Выраженный стабильный во времени аэрозольный слой наблюдался вплоть до октября 2011 г. в высотном интервале 13–17 км. Повышенное содержание аэрозоля в нижней стратосфере наблюдалось до января 2012 г. Траекторный анализ переноса воздушных масс в стратосфере по моделям NOAA HYSPLIT MODEL с привлечением данных спутника CALIPSO показывает, что причиной наблюдаемого повышенного содержания аэрозоля является перенос продуктов извержения вулкана Гримсвотн (21 мая 2011 г., Исландия: 64,4° с.ш.; 17,3° з.д.).
В.Н. МАРИЧЕВ1,2, Д.А. БОЧКОВСКИЙ1 1Институт оптики атмосферы им. В.Е. Зуева СО РАН, 634021, г. Томск, пл. Академика Зуева, 1 marichev@iao.ru 2Национальный исследовательский Томский государственный университет, 634050, г. Томск, пр. Ленина, 36
Ключевые слова: плотность воздуха, средняя атмосфера, лидар
Страницы: 553-563 Подраздел: ДИСТАНЦИОННОЕ ЗОНДИРОВАНИЕ АТМОСФЕРЫ, ГИДРОСФЕРЫ И ПОДСТИЛАЮЩЕЙ ПОВЕРХНОСТИ
На основе численных расчетов проведен анализ потенциальных возможностей лидарных измерений плотности воздуха в средней атмосфере. Вычисления проводились для лидара с достаточно умеренными техническими характеристиками: передатчик – твердотельный Nd:YAG-лазер с длиной волны излучения 532 нм, энергией импульса 0,8 Дж, частотой посылок 20 Гц; приемная система – главное зеркало радиусом 0,3 и 0,5 м, поле зрения 0,1 и 1 мрад, спектральная ширина светофильтра – 0,5, 1 и 10 нм. Время накопления сигнала 10 мин при пространственном разрешении 1 км. Рассматривались три варианта зондирования: с уровня Земли, с борта самолета (высота полета 10 км) и с сегмента Международной космической станции из космоса с высотой орбиты 414 км.
Предлагаются алгоритмы восстановления коэффициента отражения земной поверхности из данных спутниковых измерений, которые позволяют с разной степенью точности учесть основные компоненты излучения, формирующие ее изображение. Алгоритмы включают в себя решение уравнения переноса излучения с использованием теории линейных систем, метод Монте-Карло, аппроксимационные формулы и критерий изопланарности изображений. Валидация алгоритмов выполнена на основе численных экспериментов и сравнений с результатами расчетов других авторов.
Представлены результаты численного моделирования радиационного форсинга аэрозоля для трех районов Мирового океана: прибрежной зоны Антарктиды, Японского моря и «Моря мрака». При моделировании радиационного воздействия аэрозоля для отдельных районов океана использовались результаты судовых измерений аэрозольной оптической толщи и влагосодержания атмосферы. Данные об альбедо однократного рассеяния и факторе асимметрии индикатрисы представлены по модельным (прибрежная зона Антарктиды – модель OPAC) и многолетним наблюдениям на фотометрических станциях AERONET (Японское море – ст. Noto и Море мрака – ст. Cape Verde). Расчеты показали, что выхолаживающий эффект аэрозоля над Японским морем/Морем мрака на границах атмосферы увеличивается примерно на порядок по сравнению с чистой атмосферой вблизи Антарктиды. При этом среднесуточные значения радиационного форсинга аэрозоля изменяются следующим образом: на уровне подстилающей поверхности от –2,3 (Антарктика) до –30,3/–32,6 Вт/м2 (Японское море/Море мрака), на уровне верхней границы атмосферы от –1,9 до –16,1/–18 Вт/м2. Полученные оценки находятся в удовлетворительном согласии с результатами других авторов.
Методом рентгеноструктурного анализа монокристаллов определена кристаллическая структура соли [Pt3S2(P(CH2OH)3)6](PF6)(OH)×H2O (1), полученной при взаимодействии [Pt3S2(P(CH2OH)3)6]Cl2 с NH4PF6. Кристаллографические характеристики: структура тригональная, пр. гр. R3c, a = 12,0042(2), c = 52,6879(11), V = 6575,2(2), Z = 6, C18H57F6O20P7Pt3S2, dx = 2,385 г/см3, T = 150 K, R1 = 0,044 для 2123 F0 > 4δ(F) до 2θмакс = 63°. Катионы содержат ядро {Pt3(μ3-S)2}2+ с несвязывающими расстояниями Pt…Pt (3,1536(6) Å). Окружение атомов Pt плоско-квадратное, длины связей Pt—S и Pt—P составляют 2,3586(16) и 2,260(2) Å соответственно.
А.А. Матвеева1, П.В. Решетов2, А.П. Кривенько1 1Саратовский государственный университет им. Н.Г. Чернышевского, Большая Казачья, 112 Саратов, 410012 annamatveeva2008@yandex.ru 2Саратовский государственный медицинский университет им. В.И. Разумовского, Большая Казачья, 112 Саратов, 410012
Ключевые слова: рентгеноструктурный анализ, кристаллическая структура, 9-(фуран-2-ил)-4,5,6,7,8,9-гексагидро[1,2,3,4]тетразоло[5,1-b]хиназолин
Страницы: 587-589 Подраздел: КРАТКИЕ СООБЩЕНИЯ
Методом РСА определены кристаллическая структура и конформационные особенности 9-(фуран-2-ил)-4,5,6,7,8,9-гексагидро[1,2,3,4]тетразоло[5,1-b]хиназолина, полученного трехкомпонентной циклоконденсацией фурфурола, 5-амино-1Н-1,2,3,4-тетразола и циклогексанона.
M. Kayalvizhi1, G. Vasuki1, K. Ramamurthi2, B. Patel Navin3, R. Patel Hemant3 1Department of Physics, Kunthavai Naachiar Government Arts College (w) Autonomous, Tamilnadu, India vasuki.arasi@yahoo.com 2Crystal Growth and Thin Film Laboratory, School of Physics, Bharathidasan University, Tamilnadu, India 3Department of Chemistry, Veer Narmad South Gujarat University, Gujarat, India
Ключевые слова: chalcones, propenone, chlorophenyl, pyridine ring
Страницы: 590-592 Подраздел: КРАТКИЕ СООБЩЕНИЯ
The title compound C24H22ClNO2 belongs to the orthorhombic system, space group Pca21 with a = 12.1771(10) Å, b = 4.9305(4) Å, c = 34.419(3) Å, α = β = γ = 90°, V = 2066.5(3) Å3, Z = 4, Dc = 1.260 g/cm3, F(000) = 824, R = 0.0402 and wR = 0.1144, S = 1.034, T = 293 K. The compound is a chalcone with 4-chlorophenyl and [(5-ethyl-pyridin-2-yl)-ethoxy]-phenyl substituents bonded at the opposite ends of a propenone group, the biologically active region. The propenone bridge makes dihedral angles of 10.61(23)° and 62.75(22)° respectively, with 4-chlorophenyl and the [(5-ethyl-pyridin-2-yl)-ethoxy]-phenyl group.
A. A. Al-Amiery1,2, A. A. Al-Temimi2, A. A. H. Kadhum1, Ya. K. Al-Majedy2, R. I. Al-Bayati2, H. A. Aday2, A. B. Mohamad1 1Department of Chemical and Process Engineering, Faculty of Engineering and Built Environment, Universiti of Kebangsaan Malaysia, Bangi, Selangor, 43600, Malaysia dr.ahmed1975@gmail.com 2Chemistry Division, Applied Science Department, University of Technology, Baghdad, Iraq
Ключевые слова: 2-(2-aminophenyl)benzothiazole, co-crystal, coumarins, methanol, single crystal X-ray
Страницы: 593-594 Подраздел: КРАТКИЕ СООБЩЕНИЯ
A co-crystal is obtained in a methanolic solution from methyl 2-(3-chloro-4-methyl-2-oxo-2H-chromen-7-yloxy)acetate and 2-(2-aminophenyl)benzothiazole. In the crystal these molecules are connected via usual N—H…O and weak C—H…O H-bonds. The co-crystals are very stable.
Наш сайт использует куки. Продолжая им пользоваться, вы соглашаетесь на обработку персональных данных в соответствии с политикой конфиденциальности. Подробнее
