Рассматриваются модифицированные
трехмерные постановки задач изгиба
однородных упругих пластин и балок.
Модификация известных трехмерных
постановок сводится к использованию
дополнительных условий на функции
перемещений. Преимущество предлагаемых
постановок состоит в том, что они
учитывают сложное крепление пластин и
балок.
При переходе от структурного к
макроскопическому моделированию
напряженно-деформированного состояния
изделия из композитного материала с
учетом конечных деформаций используется
сглаживающий оператор осреднения. С
помощью интегрального оператора
построена модель, в которой
макроскопические законы сохранения
энергии и массы и уравнение движения
имеют обычный вид, используемый при
описании процессов в однородных
материалах. Рассмотрен пример вычисления
макроскопических параметров в системе,
состоящей из ансамбля включений в
бесконечной матрице.
Рассмотрены условия прохождения
рэлеевских волн в упругом клине.
Определены коэффициенты преломления при
преобразовании исходной волны во
вторичные объемные и поверхностные
волны. Результаты расчета модулей
коэффициентов преломления
удовлетворительно согласуются с
известными экспериментальными данными.
Для описания деформирования материалов с
различным сопротивлением растяжению и
сжатию традиционная реологическая схема
дополняется новым элементом — жестким
контактом, с использованием которого
строится модель идеально сыпучей среды,
обладающей упругими и пластическими
свойствами. Разрыхленное состояние среды
описывается условием прочности Мизеса—
Шлейхера, а переход в пластическое
состояние — условием текучести Мизеса.
На основе предложенной модели
исследуется процесс распространения
продольных упругих и пластических
ударных волн сжатия. Показано, что в
зависимости от интенсивности сжатия и
степени начального разрыхления среды
реализуется одно- или двухволновая
конфигурация разрывов.
Исследуется синхронный режим в задаче
Гюйгенса при нелинейном взаимодействии
балки и маятников. Показано, что
указанный Гюйгенсом режим с движением
разных маятников точно в противофазе
невозможен. Рассчитан режим, в котором
движения маятников синхронны и близки к
противофазным.
Разработан метод вычисления g - тензора на основе результатов квантовохимического расчета полуэмпирическими методами в многоэлектронном приближении. Проведен расчет g - тензоров комплексов рутения [(NH3)5Ru — pyz — Ru(NH3)5]5+ и [(NH3)5Ru — pyz-]3+. На основе сравнения экспериментальных и рассчитанных g - факторов иона Кройтц – Таубе [(NH3)5Ru — pyz — Ru(NН3)5]5+ сделан вывод о локализованной электронной структуре этого иона.
С использованием MINDO/3 приближения проведены расчеты по методике Монте - Карло структуры SinHm кластеров, содержащих от 10 до 70 атомов кремния при различном содержании водорода. Оптимизация геометрии кластеров показала наличие нескольких разновидностей структуры, определяющих оптимальную геометрию кластера при различных размерах и содержании водорода. Небольшие кластеры (n20) при разнообразии геометрических конфигураций часто имеют полую структуру, если число атомов кремния в кластере превышает 12. В диапазоне размеров 20n60 при содержании водорода mn наиболее выгодна полая сфероидальная геометрия. Начиная с размера n5660 более выгодны алмазные SinHm-структуры. Соотношение с = m/n1, при котором оптимальной остается сфероидальная структура, уменьшается с дальнейшим ростом размера n.
В рамках нерелятивистского приближения метода исследовано геометрическое и электронное строение различных конфигураций пентафторида ниобия. В кластерном приближении показано, что для жидкой и газообразной фаз наиболее вероятно присутствие мономера NbF5 в различных геометрических конфигурациях и циклического тримера [NbF5]3 (симметрии D3h). Образование бесконечных цепей [NbF5]n маловероятно. Значения рассчитанных геометрических параметров для наиболее устойчивых кластеров находятся в удовлетворительном согласии с имеющимися экспериментальными данными.
С использованием кластерного метода ДВ выполнены расчеты электронного строения 63- и 219 - aтoмныx кластеров в ТiС в TiN. Рассмотрены новые возможности моделирования граничных условий кластера в кристалле. Для расчета эффективных зарядов на атомах применена новая методика интегрирования электронной плотности по пространству между ядрами.
Для модели остовного псевдопотенциала (ОП), реализованной в рамках метода нелокального ОП Бонифачича — Фудзинаги, рассчитаны параметры локальной составляющей ОП для элементов второго и третьего периодов. Полученные ОП ассоциируются с кулоновским, обменным и корреляционным потенциалами, создаваемыми зарядом ядра и электронной плотностью остовных электронов. Выполнены расчеты электронной структуры и поверхности потенциальной энергии гидридов элементов второго периода (LiH, CH4, NH3, H2O, HF) в рамках метода неэмпирического нелокального ОП. Результаты расчетов хорошо соотносятся с неэмпирическими расчетами ССП МО ЛКАО и экспериментальными данными.
Наш сайт использует куки. Продолжая им пользоваться, вы соглашаетесь на обработку персональных данных в соответствии с политикой конфиденциальности. Подробнее
20) при разнообразии геометрических конфигураций часто имеют полую структуру, если число атомов кремния в кластере превышает 12. В диапазоне размеров 20
n
56
60 более выгодны алмазные SinHm-структуры. Соотношение с = m/n 
исследовано геометрическое и электронное строение различных конфигураций пентафторида ниобия. В кластерном приближении показано, что для жидкой и газообразной фаз наиболее вероятно присутствие мономера NbF5 в различных геометрических конфигурациях и циклического тримера [NbF5]3 (симметрии D3h). Образование бесконечных цепей [NbF5]n маловероятно. Значения рассчитанных геометрических параметров для наиболее устойчивых кластеров находятся в удовлетворительном согласии с имеющимися экспериментальными данными.