Исследована устойчивость динамической системы, описывающей эрозионные процессы в окрестности критической точки тупого тела, обтекаемого запыленным гиперзвуковым потоком. Получен критерий устойчивости пылевого слоя, образующегося вследствие вдува продуктов эрозии с поверхности тела. Если расход твердой фазы в набегающем потоке превышает критическое значение, происходит захлопывание (коллапс) пылевого слоя. В результате на поверхности тела может образоваться покрытие из плотно упакованных частиц. При этом результирующий объем эрозионных повреждений будет определяться начальной стадией формирования пылевого слоя.
Предложена теоретическая схема для учета влияния взаимодействия включений через несущую среду на интенсивность межфазного силового взаимодействия в дисперсной среде. В предположении об идеальности и несжимаемости несущей среды рассчитана присоединенная масса включений в дисперсной среде.
Исследована структура плоского стационарного пограничного слоя на решетке высокочастотных щелей. Выделено три характерных режима течения. Предложен алгоритм решения плоских задач теории ползущих движений.
Методом сращиваемых асимптотических разложений исследуется начальная асимптотика решения плоской задачи о входе затупленного тела в слабо сжимаемую жидкость. Определяется максимальная величина давления, действующего со стороны жидкости на погружающийся параболический контур.
Предлагается вариационный метод расчета осесимметричных и плоских навигационных течений при наличии гидродинамических особенностей, Для малых чисел кавитации получены две универсальные зависимости между силой сопротивления, степенью удлинения каверны, числом кавитации и мощностью источника. Для плоской задачи эти формулы получены также путем асимптотического разложения по малому числу кавитации точного решения обтекания произвольной дуги с источником по схеме Эфроса.
Фронт МГД-ударной волны, распространяющейся в среде убывающей плотности неустойчив относительно случайных искривлений его формы. Этот вид неустойчивости фронта не сводится к неустойчивости типа Рэлея–Тейлора, Невозмущенное магнитное поле, перпендикулярное направлению распространения волны, усиливает темп развития неустойчивости. Рассчитаны темп нарастания случайных искривлений фронта с учетом нелинейных по амплитуде возмущений влияние на эти возмущения магнитного поля. Показано, что первоначально симметричные относительно плоскости фронта искривления становятся существенно асимметричными. Неустойчивость может реализоваться в космической и «лабораторной» плазме.
Решаются некоторые задачи пробивания (в частном случае проникания) преград из пластичного материала в предположении, что форма ударника не меняется в процессе пробивания, а на контактную поверхность ударника действует давление, величина которого задается как функция от формы и скорости движения ударника и нескольких параметров материала преграды. Полученные зависимости сравниваются с результатами эксперимента.
При послекритических скоростях исследована асимптотика кривых сопротивляемости пробивающему воздействию (СИВ) для алюминиевого сплава Д16Т и титановых сплавов ВТ-20 и ОТ-4-1. Проиллюстрировано существование входной скорости, при превышении которой наблюдается инвариантность кривых <it>v</it><sub>-</sub>(<it>v</it><sub>+</sub>) и Δ<it>v</it>(<it>v</it><sub>+</sub>) относительно изменения в вышеуказанном диапазоне диаметров ударников и толщины преград, что позволяет прогнозировать СП В материалов при более высоких скоростях.
Рассматривается система кинетических уравнений накопления повреждений, с помощью которой получены не противоречащее экспериментальным данным уравнение малоцикловой усталости при жестком асимметричном деформировании и уравнение для остаточной пластичности после циклического деформирования. Описаны также некоторые эффекты, связанные с определением ресурса пластичности при немонотонном деформировании.
Рассматривается слабо неоднородная, слабо анизотропная термоупругая среда. Предложен метод определения неизвестных термоупругих характеристик по дополнительной информации о процессе распространения волн в этой среде. При этом дополнительная информация задается на границе полупространства и считается известной из эксперимента. Рассмотрен пример.
