В. В. Кузнецов, С. В. Левяков
Новосибирский государственный технический университет, 630092 Новосибирск vku1952@yandex.ru, lest@sibmail.ru
Страницы: 160-172
Рассматривается уточненная геометрически нелинейная формулировка (на основе гипотез Кирхгофа—Лява) треугольного конечного элемента тонкой оболочки. С использованием результата интегрирования дифференциального уравнения плоской кривой построены деформационные соотношения, позволяющие корректно описывать деформации элемента при конечных искривлениях его срединной поверхности. Для треугольного элемента, имеющего 15 степеней свободы, разработан экономичный алгоритм вычисления коэффициентов первой и второй вариаций энергии деформации, в терминах которых записываются условия равновесия и устойчивости дискретной модели оболочки. На примере тестовых задач о нелинейном деформировании упругих пластин и оболочек исследованы точность и сходимость конечно-элементных решений.
А. Ф. Никитенко, И. В. Любашевская
Институт гидродинамики им. М. А. Лаврентьева СО РАН, 630090 Новосибирск; naf@hydro.nsc.ru, lbi@ngs.ru
Страницы: 173-182
Исследована зависимость продолжительности распространения фронта разрушения в толстостенных сосудах, нагруженных внутренним давлением, от толщины стенки и используемого варианта кинетической теории ползучести. В качестве эквивалентного напряжения принята интенсивность напряжений. Сформулированы рекомендации по применению полученных результатов в расчетной практике.
Н. А. Веклич, А. М. Локощенко*, П. Н. Веклич*
Российский государственный университет нефти и газа им. И. М. Губкина, 119991 Москва *Научно-исследовательский институт механики Московского государственного университета им. М. В. Ломоносова, 119992 Москва; loko@imec.msu.ru
Страницы: 183-188
В условиях ползучести при постоянном напряжении или в условиях постоянной скорости деформации моделируется высокотемпературное растяжение металлов вплоть до разрушения. Исследуется зависимость предельной деформации, соответствующей разрушению, от нагружающего фактора (напряжения или скорости деформации). Немонотонный характер этой зависимости, имеющей внутренний максимум, описывается в рамках кинетической теории Работнова с использованием одного и двух параметров поврежденности. Приведены результаты анализа известных экспериментальных данных.
В. П. Жуков, И. В. Шваб, А. В. Бурдаков*
Институт вычислительных технологий СО РАН, 630090 Новосибирск *Институт ядерной физики им. Г. И. Будкера СО РАН, 630090 Новосибирск, shva@ict.nsc.ru
Ключевые слова: плазма, тиринг-неустойчивость, пересоединение, резонансная поверхность
Страницы: 3-14
Изучается динамика плазмы в открытых магнитных ловушках с электронным пучком, в частности в ловушке ГОЛ-3. Численно исследуется возможность образования резонансной поверхности магнитного поля и развития винтовой неустойчивости, обусловленной наличием этой поверхности.
В. А. Левин, Г. А. Скопина
Институт автоматики и процессов управления ДВО РАН, 690041 Владивосток levin@iacp.dvo.ru, gala@vlc.ru
Ключевые слова: вихрь, ударная волна, волна детонации, осесимметричное течение, поверхность разрыва, закон сохранения
Страницы: 15-21
Изучается поведение вектора вихря скорости на поверхности разрыва, возникающей при обтекании тела сверхзвуковым неоднородным потоком горючего газа с образованием ударной или детонационной волны. В общем случае набегающий поток является вихревым, с заданным распределением параметров. Показано, что при переходе через поверхность разрыва отношение касательной компоненты вихря к плотности сохраняется, сами эти величины терпят разрыв. Приведены результаты расчетов завихренности потока за стационарной детонационной волной, находящейся в осесимметричном сверхзвуковом потоке горючей смеси газов.
В. В. Остапенко
Институт гидродинамики им. М. А. Лаврентьева СО РАН, 630090 Новосибирск ostapenko_vv@ngs.ru
Ключевые слова: уравнения мелкой воды, прерывные волны, модифицированный закон сохранения полного импульса, задача о разрушении плотины
Страницы: 22-43
Предложен метод, позволяющий в рамках первого приближения теории мелкой воды моделировать процесс распространения прерывных волн по сухому руслу. В основе этого метода лежит модифицированный закон сохранения полного импульса, в котором учитываются сосредоточенные потери импульса, обусловленные образованием локальных турбулентно-вихревых структур в поверхностном слое жидкости на фронте прерывной волны. Количественная оценка таких потерь получена путем вывода уравнений мелкой воды из уравнений Навье — Стокса с учетом вязкости, влияние которой в областях турбулентного течения, описываемых прерывными волнами, резко возрастает. Исследована устойчивость прерывных волн, допускаемых модифицированной системой законов сохранения теории мелкой воды. В качестве примера проведен сравнительный анализ решений задачи о разрушении плотины, получаемых по классической и модифицированной моделям мелкой воды.
С. К. Чанкаев, В. Я. Яковлев
Открытое акционерное общество “Пиро-Росс”, 141300 Сергиев Посад Московской области piro-ross@tsinet.ru
Ключевые слова: пиротехника, внутренняя баллистика, артиллерийский снаряд
Страницы: 44-49
Разработана математическая модель выстрела снаряда при низких давлениях в заснарядном пространстве. Рост давления ограничен из-за неодновременности воспламенения и сгорания частиц пороха и истечения продуктов сгорания пороха через зазор между снарядом и стенками ствола орудия. Определены кинетические характеристики процесса распространения пламени по частицам пороха. Проведено сравнение расчетных и экспериментальных данных. Результаты расчетов использованы при проектировании самоходных пусковых установок 2А85 и модернизации самоходных пусковых установок 2А30.
Т. А. Боднарь
Технологический институт Алтайского государственного технического университета, 659305 Бийск, bta@bti.secna.ru
Ключевые слова: интегральное уравнение, нелинейный оператор, метод итераций, неподвижная точка
Страницы: 50-56
Получено приближенное решение нелинейного интегрального уравнения Некрасова ω = A[ω, μ] методом последовательной замены ядра интегрального оператора на близкое. Решение ищется не непосредственно в точке бифуркации μ1 =3 линеаризованного уравнения ω = μL[ω], а в точке μ =1, в которой оператор A[ω μ], оставаясь нелинейным по ω, линеен по μ.
Рассмотрено распространение слабонелинейного акустического импульса в слабоизогнутом волноводном слое, сильнонеоднородном в поперечном направлении и слабонеоднородном в продольном направлении. Исходная система уравнений гидродинамики сведена к нелинейному волновому уравнению, коэффициенты которого определены с использованием уравнения состояния среды. Установлено, что при переходе показателя адиабаты через значение γ = 3/2 характер процесса распространения импульса меняется: при больших значениях γ среда является фокусирующей, при меньших — дефокусирующей. Показано, что процесс распространения импульса характеризуется тремя масштабами: высокочастотное заполнение модулируется огибающей, эволюцию которой, в свою очередь, формируют средняя по скорости эволюция фазы огибающей и медленное изменение амплитуды. Для огибающей импульса выведено обобщенное нелинейное уравнение Шредингера с коэффициентами, зависящими от продольной координаты. Для определенных типов продольной неоднородности построено явное солитонное решение этого уравнения.
С. М. Аульченко, В. П. Замураев, А. П. Калинина
Институт теоретической и прикладной механики им. С. А. Христиановича СО РАН, 630090 Новосибирск, aultch@itam.nsc.ru, zamuraev@ itam.nsc.ru
Ключевые слова: трансзвуковое течение, аэродинамические характеристики, подвод энергии, уравнения Эйлера
Страницы: 70-76
Изучена возможность управления аэродинамическими характеристиками крыловых профилей на трансзвуковых режимах полета с помощью локального импульсно-периодического подвода энергии. На основе численного решения двумерных нестационарных уравнений газовой динамики определено изменение структуры течения вблизи симметричного профиля и его аэродинамических характеристик в зависимости от величины энергии при несимметричном (относительно профиля) ее подводе. Проводится сравнение полученных результатов с данными расчетов обтекания профиля под различными углами атаки без подвода энергии. Установлено, что с помощью подвода энергии заданная подъемная сила может быть получена при значительно меньшем волновом сопротивлении профиля по сравнению со случаем его обтекания под углом атаки.
Наш сайт использует куки. Продолжая им пользоваться, вы соглашаетесь на обработку персональных данных в соответствии с политикой конфиденциальности. Подробнее
