Главная – Журналы – Поиск по журналам

Энтальпия образования в стандартном состоянии нового перспективного высокоэнергетического материала [1,2,5]оксадиазоло[3,4-е][1,2,3,4]-тетразин-4,6-ди-N-диоксида (фуразано-1,2,3,4-тетразин-1,3-диоксида) была вычислена с использованием теоретически рассчитанной теплоты образования в газовой фазе и экспериментально измеренной теплоты (энтальпии) сублимации. Теоретические расчеты проводились с использованием высокоточных многоуровневых квантово-химических методов G2, G3 и CBS-QB3.

Представлены результаты экспериментов по распространению детонации в прямоугольном горизонтальном канале с высокими ребрами на нижней стенке. Опыты проводились с ацетиленокислородными смесями. Обнаружен интервал начальных давлений, в котором существует низкоскоростная детонация со стационарной скоростью 0.38 ÷0.55 от скорости детонации Чепмена — Жуге без потерь. Эта детонационная волна является комплексом, состоящим из ударной волны и пламени. Пламя за счет оттока газа в слой, занятый ребрами, удерживается на постоянном расстоянии от ударного скачка, примерно равном свободному поперечному размеру канала. Это расстояние слабо уменьшается с ростом начального давления и почти не зависит от скорости горения газа при нормальной температуре.

Представлены результаты исследований природы свечения, возникающего при возбуждении тетранитропентаэритрита электронным пучком со средней энергией электронов ≈ 250 кэВ и длительностью импульса тока 15 нс. Средняя за импульс плотность мощности пучка варьировалась в диапазоне 10⁶ ≤ P ≤ 10¹⁰ Вт/см². Показано, что при 10⁶ ≤ P ≤ 10⁸ Вт/см² основным видом свечения является импульсная катодолюминесценция тэна. В преддетонационном режиме (P ≈ 10⁹ Вт/см²) на заднем фронте пика люминесценции формируется более инерционное свечение, идентифицированное как свечение продуктов взрывчатого превращения тэна, образующихся в области пробега электронного пучка. При P ≥ 5 · 10⁹ Вт/см² формируется дополнительный импульс свечения, связанный с образованием и разлетом плотной плазмы, возникающей в результате детонации всей массы образца.

С использованием интерферометра VISAR исследована зона реакции в стационарных детонационных волнах в прессованном TNETB при различных начальной плотности (1.23 ÷ 1.71 г/см³) и дисперсности (5 и 80 мкм) исходного порошка взрывчатого вещества (ВВ). Показано, что границы интервала начальной плотности, в котором вместо предсказываемого теорией химпика наблюдается рост давления, зависят от дисперсности ВВ. Необычное изменение параметров в зоне реакции объясняется гетерогенной структурой прессованных ВВ, разложение которых носит очаговый характер и частично происходит во фронте волны сжатия. Отработана методика регистрации волновых профилей с использованием окон из LiF, которая подтвердила, что все качественные особенности, наблюдаемые при использовании алюминиевых фольг толщиной ≈ 200 мкм и водяного окна, достоверно отражают структуру детонационной волны.

Проведен анализ известных результатов экспериментальных исследований методом изотопных индикаторов механизма детонации и образования алмазной фазы углерода в продуктах взрыва тротила, гексогена, октогена и их смесей. Приведены зависимости относительного выхода и фазового состава углерода в продуктах детонации компонентов смесевых взрывчатых веществ от размеров частиц взрывчатых веществ.

Оценены диапазоны скоростей твердофазной детонации исходя из объемной скорости звука в реагирующей среде (нижний предел) и волновой скорости, соответствующей давлению полиморфного превращения продукта с образованием более плотной фазы (верхний предел). Последние значения согласуются с газодинамическими оценками скоростей детонации и коррелируют со скоростями детонации типичных взрывчатых веществ.

Проведен анализ локализации источников излучения, возникающих при ударном нагружении фторопласта до высоких давлений. Установлено сильное влияние состояния контактной поверхности границы экран — образец на профиль импульса излучения. Проведена коррелированная по времени регистрация профилей давления и излучения, а также профилей электросопротивления образца фторопласта, позволившая определить моменты возникновения и длительность сигналов излучения. Проведен расчет формы импульса излучения с некоторыми упрощающими предположениями об излучательной способности ударно-сжатой части образца. Установлено, что в зависимости от состояния контактной поверхности перед фронтом ударной волны возникает зона, в которой электросопротивление фторопласта уменьшается на 9 – 10 порядков величины. Высказано предположение о возникновении впереди фронта ударной волны волны фотопроводимости, индуцированной светом.

Для исследования конденсированных веществ, приобретающих при ударном сжатии высокую проводимость, используется электродный датчик массовой скорости. В веществе располагаются тонкие металлические электроды. Ударная волна распространяется по веществу вдоль электродов в поперечном магнитном поле. Движущееся проводящее вещество замыкает электроды и генерирует на них ЭДС. Для обоснования принципа действия электродного датчика выполнены измерения электропроводности порошков селена и алюминия. Высокая электропроводность порошков (до ≈ 10⁴ Ом^-1 · см^-1) позволяет использовать электродный датчик для определения кинематических характеристик ударной волны. Напряжение на электродах пропорционально среднему значению массовой скорости в зондирующем проводящем слое, располагающемся непосредственно за ударным фронтом. Введение в измерительную ячейку дополнительных электродов позволяет найти волновую скорость. Данная техника использована для построения ударной адиабат порошков селена и алюминия различной плотности. Полученные экспериментальные данные представлены в виде линейных зависимостей волновой скорости от массовой скорости. Для порошка с крупными частицами толщина зондирующего слоя оказывается сравнимой с шириной ударного перехода. Это открывает возможность использования электродного датчика для исследования структуры ударного перехода и фазы металлизации вещества.

Изучается процесс взаимодействия волны разрежения со слоем твердых частиц, находящихся вблизи торца ударной трубы. В качестве математической модели используется одномерное нестационарное приближение механики гетерогенных сред с одинаковыми давлениями фаз и учетом конечной объемной концентрации частиц в слое. Определены волновая картина течения и механизм взаимодействия волны разрежения со слоем, в том числе динамика границы слоя в зависимости от его толщины и ширины волны разрежения. Проведена верификация предлагаемой математической модели по зависимости координаты границы слоя от времени, а также по зависимости скорости подъема слоя от перепада давления в камере высокого и низкого давления.

Предлагается объяснение повышенной эффективности внедрения группы твердых тел в твердые преграды при умеренной скорости множественного соударения.