Экспериментально исследовано рассеяние атомов Аг с энергией Е0 = 0,15–1,8 эВ от поверхности (111) монокристалла германия при наличии и отсутствии адсорбированного слоя. Этот диапазон энергий был достигнут ускорением Ar в бинарной смеси Ar–Не или Ar–Н2, истекающей из соплового источника молекулярного пучка. Для выделения из смеси компонента Аг использовалась регистрация возбужденных атомов Ar*, образующихся при бомбардировке молекулярного пучка поперечным пучком электронов. Применение время-пролетной техники позволило получать наряду с диаграммами рассеяния угловые распределения средней скорости. Исследования проведены при температуре мишени Тм = 20 и 600 °С, что соответствует наличию и отсутствию адсорбированного слоя. Установлено, что при Тм = 20 °С рассеяние не всегда соответствует полностью диффузному: при Е0 > 0,5 эВ появляется значительная по величине лепестковая компонента. При Тм = 600 °С все диаграммы рассеяния имеют лепестковый характер с максимумом в направлении между зеркальным лучом и плоскостью мишени. Изменение Е0 от 0,15 до 1,8 эВ увеличивает сдвиг максимума от зеркального луча, полуширина диаграммы при этом уменьшается. Характер угловых распределений скорости рассеянных атомов существенно зависит от Е0. Величина потери энергии налетающих атомов при Тм = 20 °С объясняется с помощью простой модели последовательного столкновения атома Аг с адсорбированной молекулой и чистой поверхностью.
Рассматриваются две задачи о динамическом нагружении: о периодической системе параллельных трещин длиной 2L и 2l0 (в частном случае L = l0 получается задача об изолированной трещине, расположенной центрально, в упругом слое конечной толщины) и об изолированной трещине, параллельной границе полуплоскости. Исследуются два варианта граничных условий. Границы слоя и полуплоскости либо жестко заделаны, либо свободны от напряжений. Решение данных задач сводится к нахождению решений уравнений Фредгольма второго рода. Коэффициенты интенсивности напряжений выражаются через решения уравнений Фредгольма. Методом Винера–Хопфа получены точные решения предельных задач, когда l0 ≫ h. С использованием численных методов обращения преобразования Лапласа построены зависимости коэффициентов интенсивности напряжений при особенности в носиках трещин от времени, а также зависимости коэффициентов интенсивности напряжений от отношения h/l0 соответствующих статических задач, получающихся в пределе при t/ → ∞.
Рассмотрены пространственные колебания плиты, произвольной в плане и поляризованной по толщине. Торцы плиты свободны от внешних усилий, покрыты электродами, которые закорочены. Для данных граничных условий построена система однородных решений и исследованы корни дисперсионного уравнения, соответствующего антисимметричным колебаниям. Методом возмущения по параметру частоты Ω получены аналитические выражения корней. Вместе с этим прямым счетом построены дисперсионные кривые для произвольного Ω и установлены области применимости полученных выше формул.
В работе экспериментально определялась скорость расширения алюминиевых и дюралюминиевых колец под воздействием различных зарядов ВВ. Приведена зависимость скорости расширения кольца от относительного радиуса заряда. Количество осколков, образующихся при разрушении кольца, находится в линейной зависимости от скорости расширения. Получено соотношение для определения количества осколков в зависимости от радиуса, толщины кольца и относительного радиуса заряда.
При отнесении скорости тепловыделения к температуре горения возникает преувеличение эффективной энергии активации, которое возрастает с уменьшением истинной энергии активации и с увеличением конечной температуры пламени. Дается определение той температуры во фронте пламени, по которой находится истинное значение макрокинетической энергии активации.
Выявлена новая мультикомпонентная конденсация димедона, бензальдегида, ацетоуксусного эфира и аллиламина в мольном соотношении 1:2:1:1 соответственно, с образованием этил-3(аллиламино)-9,9-диметил-7,11-диоксо-1.5-дифенил-спиро[5.5]ундец-2-ен-2-карбоксилата, кристаллическая структура которого определена методом РСА.
Наш сайт использует куки. Продолжая им пользоваться, вы соглашаетесь на обработку персональных данных в соответствии с политикой конфиденциальности. Подробнее
