Рассматривается обтекание сферы вязким несжимаемым газом, содержащим полидисперсные частицы примеси. Предложен метод расчета плотности потока инерционно осаждающейся дисперсной фазы в критической точке и функции распределения этой плотности потока по размерам частиц. Приведены результаты расчетов, когда число Рейнольдса Re в задаче обтекания велико.
Исследуется сверхзвуковое течение за косым скачком уплотнения, возмущенное вследствие взаимодействия газа с облаком монодисперсных частиц. Проведено сравнение влияния частиц на течение в двух различных ситуациях, в одной из которых частицы прилипают к поверхности клина, а в другой, упруго отражаясь, формируют пылевой слой с резко выраженной контактной границей.
Рассмотрена неустойчивость ускоренного фронта абляции. Описана область значений параметров, в которой пригодна модель слоя со свободными границами. Учтены многослойность и обусловленная сжимаемостью стратификация холодного вещества.
Рассматривается процесс кристаллизации шара при медленном охлаждении в условиях вакуума и отсутствия силы тяжести. Состояние материала в твердой фазе описывается решением термоупругопластической задачи, удовлетворяющим граничным и начальным данным и условию типа Стефана на фронте кристаллизации. Исследована начальная асимптотика поведения решения. Анализ результатов численных расчетов показал, что по сравнению с классической задачей Стефана время кристаллизации металлов и полупроводников увеличивается в 3—4 раза, при приближении к центру нет резкого возрастания скорости движения фронта. Твердая фаза в некоторый момент полностью переходит в пластическое состояние.
Изучается механизм уноса вещества испарением с внутренней поверхности канала при воздействии взрыва газокумулятнвного заряда. Показано, что термическая обработка поверхности (образование зон расплава и термического влияния) осуществляется за счет воздействия волны разрежения в кумулятивной струе продуктов взрыва. В предположении диффузионного насыщения анализируется распределение концентрации азота в расплаве.
Приведены постановка и результаты численных расчетов автомодельной задачи нелинейной динамической теории упругости об отражении плоской продольной ударной волны от плоской жесткой преграды. Показано, что при углах падения, меньших некоторого критического, величина которого зависит от интенсивности падающей волны, решение задачи не является единственным.
Исследовано влияние структуры зернистой среды на величину напряжения твердой фазы. Использованы приближение модели сфер и результаты задачи о деформации упругой сферы с кусочно-неоднородной нагрузкой. Установлена нелинейная зависимость величины деформации насыщенной зернистой среды от приложенной нагрузки. При этом сжимаемость среды связана в большей степени с деформацией зерен в контактах и со сжимаемостью жидкой фазы.
Получены нелинейные уравнения движения для слабых волн в зернистых средах. Нелинейность связана с рассеянием крупномасштабного поля на хаотические флуктуации самой различной природы. Учет этого обстоятельства приводит к нелинейным уравнениям для среднего (крупномасштабного) поля, которые описывают затухание плоских волн и различные скорости переноса волновой энергии.
Экспериментально и теоретически исследован эффект возбуждения поперечных колебаний струны при протекании по ней переменного тока большой плотности. Получены экспериментальные зависимости амплитуды колебаний от частоты и силы протекающего тока, указывающие на существовавшие в такой системе жестких режимов возбуждения и срыва колебаний. Приведен теоретический анализ задачи о связанных продольно-поперечных колебаниях струны при периодическом источнике тепловыделения с учетом конвективного теплообмена и теплообмена излучением.
На основе принципа минимума потенциальной энергии с помощью интегрального метода сечений определена вилка возможных значений упругих модулей неоднородных материалов. Проведено сравнение расчета модуля Юнга и модуля сдвига с экспериментальными данными для неоднородных систем типа непрерывная матрица – изолированные включения.
Наш сайт использует куки. Продолжая им пользоваться, вы соглашаетесь на обработку персональных данных в соответствии с политикой конфиденциальности. Подробнее