Издательство СО РАН

Издательство СО РАН

Адрес Издательства СО РАН: Россия, 630090, а/я 187
Новосибирск, Морской пр., 2

soran2.gif

Baner_Nauka_Sibiri.jpg


Яндекс.Метрика

Array
(
    [SESS_AUTH] => Array
        (
            [POLICY] => Array
                (
                    [SESSION_TIMEOUT] => 24
                    [SESSION_IP_MASK] => 0.0.0.0
                    [MAX_STORE_NUM] => 10
                    [STORE_IP_MASK] => 0.0.0.0
                    [STORE_TIMEOUT] => 525600
                    [CHECKWORD_TIMEOUT] => 525600
                    [PASSWORD_LENGTH] => 6
                    [PASSWORD_UPPERCASE] => N
                    [PASSWORD_LOWERCASE] => N
                    [PASSWORD_DIGITS] => N
                    [PASSWORD_PUNCTUATION] => N
                    [LOGIN_ATTEMPTS] => 0
                    [PASSWORD_REQUIREMENTS] => Пароль должен быть не менее 6 символов длиной.
                )

        )

    [SESS_IP] => 44.220.62.183
    [SESS_TIME] => 1708779757
    [BX_SESSION_SIGN] => 9b3eeb12a31176bf2731c6c072271eb6
    [fixed_session_id] => 2819d911ffa137132e5753cccfb63a1b
    [UNIQUE_KEY] => c1ca5e8f93aa8533862cf484d4677aea
    [BX_LOGIN_NEED_CAPTCHA_LOGIN] => Array
        (
            [LOGIN] => 
            [POLICY_ATTEMPTS] => 0
        )

)

Поиск по журналу

Теплофизика и аэромеханика

2018 год, номер 6

Режимы течения термовязкой жидкости в плоском неизотермическом слое

Ю.М. Куликов, Э.Е. Сон
Объединенный институт высоких температур РАН, Москва
Ключевые слова: термовязкость, точка перегиба, случайный шум, смешение, корреляционный фильтр, коррекция дивергенции, турбулентность
Страницы: 877-898

Аннотация

В работе подробно обсуждается постановка задачи о расчете трехмерного течения термовязкой жидкости в приближении слабой сжимаемости в кубической области, заключенной между плоскими стенками с различной температурой. В двух других направлениях задаются периодические граничные условия, причем в одном из них поддерживается постоянный перепад давления для сохранения напорного течения. Такая постановка позволяет проследить за эволюцией начальных возмущений, накладываемых на основное течение. Развитие течения зависит от характеристик возмущения, в данном случае рассматривается вырожденный одномерный шум, дивергенция которого равна нулю (далее - дивергентный шум), который затем фильтруется с помощью специального корреляционного фильтра. При использовании недивергентного шума необходимо применение алгоритма восстановления соленоидальности случайного поля скорости. По результатам моделирования установлено, что развитие случайного поля возмущений может приводить к двум качественно различным исходам: в первом случае ¾ относительно малой интенсивности возмущений ¾ происходит смена формы профиля скорости, связанная с исчезновением точки перегиба и увеличением расходных характеристик в 1,5-1,6 раза, во втором случае начинается турбулизация течения, сопровождаемая разрушением ядра потока и существенным падением расходных характеристик. В обоих исходах выход на стационарный режим течения: фактический ¾ в первом случае (в смысле неизменности полей скоростей) и статистический - во втором, происходит достаточно долго: до t ~ 200 в безразмерных единицах. Анализ течения проводится на основе интегральных кривых кинетической энергии и энстрофии, а также с помощью пространственного усреднения полученных массивов данных.