Представлены новые петрографические, геохимические и петрологические данные для вулканических пород надсубдукционного происхождения Чарской сдвиговой зоны Восточного Казахстана. Обсуждается состав пород (концентрации породообразующих и редких элементов), типы и параметры плавления мантийных источников, условия кристаллизации основной магмы, геодинамические обстановки излияния базальтов. По составу породообразующих элементов изученные породы соответствуют базальтам, андезибазальтам и андезитам толеитовой и переходной к известково-щелочной серий и характеризуются низкими содержаниями TiO 2 (в среднем 0.85 мас. %) и наличием трендов кристаллизации на диаграммах MgO—породообразующие оксиды. С точки зрения редких элементов вулканиты имеют плоские и умеренно обогащенные LREE спектры редкоземельных элементов и отрицательные аномалии по Nb на мультикомпонентных диаграммах ((Nb/La) PM = 0.14—0.47; (Nb/Th) PM = 0.7—1.6). Характер распределения редкоземельных элементов ((La/Sm) N = 0.8—2.3, (Gd/Yb) N = 0.7—1.9) и результаты моделирования в системе Nb—Yb предполагают образование расплавов при высоких степенях плавления деплетированного мантийного источника на уровне шпинелевой фации. На конечный состав пород повлияли процессы кристаллизационной дифференциации клинопироксена, плагиоклаза и рудных минералов. По данным мономинеральной термометрии по клинопироксену, кристаллизация расплавов происходила в диапазоне температур 1020—1180 °С. Породы этой вулканической серии предположительно образовались в венд-раннекембрийское время на западной окраине Палеоазиатского океана.
Построена математическая модель, позволяющая определять времена ожидания вскипания и полного локального испарения в стекающих волновых пленках жидкости при нестационарном тепловыделении. Выполнено численное моделирование процесса волнообразования в стекающих пленках жидкого азота. Проведен расчет зависимости времени ожидания вскипания от плотности теплового потока в условиях ступенчатого нарастания тепловой нагрузки. Показано удовлетворительное согласование результатов численного моделирования с экспериментальными данными.
Показано, что в случае длинных импульсов в среде со стрикционной нелинейностью имеет место коллапс, причем вблизи момента схлопывания tQ амплитуда поля и плотность ведут себя соответственно как 1/(t – t0) и 1/(t – t0)2. Получены приближенные выражения для критической мощности самофокусировки и t0. Приведены оценки для случая коротких импульсов. Результаты проверяются с помощью численного моделирования.
Методом просвечивания исследуемого объекта светом от источника с известными характеристиками измерены коэффициенты поглощения искрового канала, возбужденного в кристалле KCl. Определены значения яркостной температуры искрового канала в предположении модели абсолютно черного тела, а также с поправкой на действительную излучательную способность.
На основе анализа формы электромагнитного сигнала, излучаемого токами комптоновских электронов, которые инициируются в воздухе вблизи источника γ-квантов, выявлено свойство сигнала, обусловленное геометрией системы и не связанное с конкретной пространственно-временной структурой токов. Это свойство обнаружено у экспериментально зарегистрированного сигнала, что трактуется как подтверждение справедливости теории.
Численным методом Лакса – Вендроффа в двумерной постановке рассчитано нестационарное поле течения в ударной трубе переменного сечения при немгновенном раскрытии диафрагмы. Получено отличие волны разрежения, распространяющейся в камере высокого давления, от центрированной. Результаты расчетов сравниваются с экспериментальными данными.
В работе численно решается задача о воспламенении двух полубесконечных сред газообразного окислителя и конденсированного горючего при наличии на поверхности раздела экзотермической химической реакции с учетом влияния на процесс стефановского потока. Показано значительное влияние стефановского потока на задержку зажигания и границу воспламенения.
В работе спектрально-оптическими методами определены профили температур самораспространяющейся волны синтеза на примере горения титана с сажей. Показано, что максимальная температура горения зависит от размера частиц титана, стехиометрического коэффициента а и содержания инертного разбавителя. Показано, что скорость горения однозначно зависит от максимальной температуры, развиваемой при горении, независимо от состава исходной смеси.
Исследуется система уравнений для средней температуры ‹Т› и корреляций u’Т’, ‹Т’2›. При выводе уравнений учитывалось влияние температурных пульсаций на скорость реакции. Проводятся приближенные аналитические оценки структуры пламени, скорости горения. Полученные результаты можно интерпретировать изменением коэффициента турбулентной температуропроводности в зависимости от стадии химической реакции.
На основе экспериментальных данных различных авторов по длине турбулентных диффузионных пламен были получены расчетные уравнения для области независимости от действия подъемных сил и для вертикальных пламен в области действия подъемных сил.
Исследованы предельные условия горения 1,5-диазидопентана, 1,3-диазидопропиловых эфиров уксусной и пропионовой кислот. Найдены области их горения на стационарном и турбулентном режимах и показано, что эти области разделены интервалом давлений, где горение не распространяется.
Экспериментально исследованы процессы воспламенения и горения алюминия и цинка в воздухе при разогреве образцов (диаметр 2–4 мм) в индукторе и горячем газовом потоке. Определены температуры, отвечающие моменту появления пламени: 880±10 °С для цинка и 1780±20 °С для алюминия. Установлено, что воспламенение образцов алюминия и цинка в воздухе протекает в условиях их парогазового реагирования. При горении алюминия и цинка наблюдается два режима, один из которых характеризуется полным сгоранием образцов, другой – наличием недогоревшего металла.
Г.Г. Маленков
Институт физической химии и электрохимии им. А.Н. Фрумкина, Москва 119071, Ленинский проспект, 31 egor38@mail.ru
Ключевые слова: вода, жидкий аргон, структура, молекулярная динамика
Страницы: 258-266
Компьютерное моделирование жидких аргона и воды показало, что характер структурной неоднородности, выявляемый окраской их мгновенных структур по объемам многогранников Вороного, одинаков для обеих жидкостей. Рассматриваются особенности динамики атомов аргона в полости клатратного гидрата и в жидкой воде. Атомы аргона, включенные в сетку водородных связей, существующую в жидкой воде, участвуют в согласованных движениях. В результате этих согласованных движений расстояние между двумя атомами аргона может колебаться вокруг некоторой величины в течение достаточно длительного времени. Окружение атомов аргона в жидком водном растворе довольно сильно отличается от их окружения в клатратных гидратах.
Описан кумулятивный эффект, возникающий при отражении ударной волны (с числом Маха М1 = 1,27) от сферической вогнутой стенки, помещенной в конце канала ударной трубы цилиндрического сечения. Степень эффекта зависит от величины вогнутости стенки h/R (h – высота, R – радиус сферического сегмента). При h/R = 0,9 число Маха отраженной волны в области порядка ∼0,01 R возрастает ∼ в 6 раз по сравнению с отражением от плоской стенки. При этом достигаются температуры ∼ в 10 раз больше, чем в случае плоской стенки.
Представлены результаты экспериментального исследования влияния процессов колебательной релаксации и конденсации на расширение CO2 в свободной струе за звуковым соплом. Особенности неравновесного расширения CO2 изучались на основе измерения локальной плотности на оси струи с помощью электронного пучка. Подогрев газа осуществлялся в омическом подогревателе. Измерения производились на расстояниях 12, 20, 30 калибров от среза сопла в диапазоне температур торможения 300–1200 К и значений p0d = (1–18)×102 мм рт. ст. мм. Хотя в области замороженных релаксационных процессов расширение происходит с γ = 1,4, роль зоны с релаксацией существенна. Изменение температуры и давления заметно влияет на распределение относительной плотности на оси струи в сверхзвуковой области. Плотность на оси струи соответствует расширению с эффективным показателем адиабаты, меньшим γ = 1,4. Зависимость относительной плотности (плотность в точке измерения, отнесенная к плотности в форкамере) в точке на оси струи от температуры торможения представляет кривую с максимумом в области 550 К. При температуре торможения, меньшей 550 К, конденсация газа, а при температуре, большей 550 К, колебательная релаксация приводят к уменьшению относительной плотности. Приводится сравнение полученных результатов с результатами теоретических расчетов. Обнаружена сильная зависимость полосы 2890 Å (переход B2∑u → X2Πg) в спектре CO2, возбужденном электронным пучком, от температуры, что может быть использовано для измерения колебательной температуры в потоке углекислого газа.
Экспериментально определены параметры плазмы в многоканальном катоде источника мощностью 7 кВт, работающего на литии. При токе разряда 500 А в активной зоне канала (19 каналов с внутренним диаметром 2 мм) получены значения концентрации электронов nе ≈ 5·1015 см-3, концентрации атомов na ≈ 5,7·1014 см-3, температуры электронов Те ≈ 5500 К, температуры атомов Тa ≈ 3000 К, давления pе ≈ 4,5 мм рт. ст., степени ионизации плазмы ≈ 90%. При увеличении тока в диапазоне 50—500 А наблюдается рост nе, na, р, -. Вольт-амперная характеристика разряда на участке 150–500 А растущая, ниже 150 А – падающая. При токах менее 40 А наблюдалось погасание разряда.
Рассмотрена нестационарная задача о течении реакционноспособной вязкой жидкости с реакцией нулевого, первого порядков и автокаталитической реакцией между вращающимися коаксиальными цилиндрами. Тепловой взрыв осуществляется действием источников тепла как химического, так и механического происхождения. Вязкость жидкости зависит от температуры, а также от глубины превращения вещества. Исследован случай задания постоянного момента на наружном цилиндре. Определены зависимости критических условий воспламенения от параметров, характеризующих интенсивность механического тепловыделения, найдены зависимости временных характеристик теплового взрыва от химических и механических источников тепла, проведен анализ полученных зависимостей.
Проведено изучение влияния продольного постоянного электрического поля на скорость горения гетерогенной конденсированной системы при атмосферном давлении. По мере роста напряженности поля скорость горения сначала уменьшается до 65&ndas;75% невозмущенного значения, а затем увеличивается, превосходя его. После включения отмечен колебательный переходный режим к установившемуся значению с частотой ∼1,5 Гц и декрементом затухания ∼0,6 1/с. Электрическое поле воздействует на структуру и параметры области горения.
Исследован процесс окисления сферических частиц магния диаметром 20–300 мкм в воздухе при атмосферном давлении. При достижении частицей температуры плавления ее диаметр начинает увеличиваться в результате образования внутри газового пузырька. Анализ с помощью масс-спектрометра показал, что выделяющийся газ на 93% (мольных) состоит из водорода. Практически весь магний окисляется в результате гетерогенной реакции на поверхности раздувающейся частицы.
И.А. Горбунова
Центральный сибирский ботанический сад СО РАН, 630090, Новосибирск, ул. Золотодолинская, 101 fungi2304@gmail.com
Ключевые слова: агарикоидные базидиомицеты, гастеромицеты, дриадовые тундры, Алтай, Саяны, Алтае-Саянская горная область
Страницы: 53-60
В результате исследований биоты агарикоидных и гастероидных грибов дриадовых тундр Алтае-Саянской горной области выявлено 80 видов макромицетов, 19 видов впервые приводятся для Южной Сибири. Основу микобиоты составляют виды арктоальпийского (37,5 % всех видов) и мультизонального (22,5 % всех видов) элементов, семейства Russulaceae, Cortinariaceae и Strophariacea, роды – Cortinаrius , Inocybe и Russula. В трофическом спектре доминируют микоризообразователи (56 % всех видов) и гумусовые сапротрофы (17,5 % всех видов).
В.П. Синдицкий, А.Н. Чёрный, Д.А. Марченков
Российский химико-технологический университет им. Д. И. Менделеева, 125047 Москва vps@rctu.ru
Ключевые слова: механизм катализа, ферроцен, перхлорат аммония, горение
Страницы: 59-68
Изучено горение смесей ПХА (20÷90 %) с ферроценом. Показано, что в зависимости от соотношения компонентов в исследуемых композициях наряду с обычной газофазной моделью горения реализуется не совсем обычная к-фазная модель горения, когда тепло на распространение горения выделяется не в конденсированной фазе (к-фазе) при температуре поверхности, задаваемой более летучим компонентом, а в к-фазе труднолетучего компонента при температуре его испарения, но он при этом уже находится во вспененном/аэрозольном слое. Влияние ферроцена зависит от механизма горения топлива: в системах, горящих по газофазному механизму, действие добавки ферроцена слабо отличается от добавки углеводородного горючего, но в системах, подчиняющихся к-фазному механизму горения, эффект от введения ферроцена значительный. Причем в зависимости от соотношения компонентов ферроцен в этих композициях сначала выступает просто как высокореакционное горючее, и только в композициях при большом избытке горючего скорость горения увеличивается в результате катализа процесса горения оксидом железа на сажистом каркасе.
Г. С. КУАНЫШЕВА1, Б. Д. БАЛГЫШЕВА1, А. Б. АСИЛОВ1, Ф. Х. УРАКАЕВ2 1Казахский национальный университет им. аль-Фараби, проспект аль-Фараби, 71, Алматы 050040 (Казахстан) kuangal_42@mail.ru 2Институт геологии и минералогии им. В. С. Соболева Сибирского отделения РАН, проспект Академика Коптюга, 3, Новосибирск 630090 (Россия) urakaev@igm.nsc.ru
Ключевые слова: глауконит, глауконитовый песок, дигидрофосфат натрия, механическая активация, сорбенты, удобрения, микроэлементы
Страницы: 39-44
С использованием механической активации смеси глауконитового песка и дигидрофосфата натрия NaH2PO4 при различных массовых соотношениях (1 : 1, 2 : 1, 3 : 1, 4 : 1) в планетарной мельнице получены адсорбенты на основе глауконита. Методами рентгенофазового и термического анализа исследованы свойства полученных продуктов. Определена степень сорбции в отношении ионов марганца, меди, никеля и цинка из соответствующих растворов сульфатов в интервале концентраций 60–1000 мг/л.
В данной статье рассматривается класс высокоустойчивых блочных методов для численного решения начальных задач (НЗ) в обыкновенных дифференциальных уравнениях (ОДУ). Граничное место точек предлагаемых параллельных одноблочных алгоритмов с выходными точками r показывает, что новые схемы являются A-устойчивыми для выходных точек r = 2(2)8 и A(α)-устойчивыми для выходных точек r = 10(2)20, где r — число процессоров в конкретном блочном методе семейства. Численные результаты блочных методов сравниваются с линейным многошаговым методом со второй производной [8].
Наш сайт использует куки. Продолжая им пользоваться, вы соглашаетесь на обработку персональных данных в соответствии с политикой конфиденциальности. Подробнее
