Издательство СО РАН

Издательство СО РАН

Адрес Издательства СО РАН: Россия, 630090, а/я 187
Новосибирск, Морской пр., 2

soran2.gif

Baner_Nauka_Sibiri.jpg


Яндекс.Метрика

Array
(
    [SESS_AUTH] => Array
        (
            [POLICY] => Array
                (
                    [SESSION_TIMEOUT] => 24
                    [SESSION_IP_MASK] => 0.0.0.0
                    [MAX_STORE_NUM] => 10
                    [STORE_IP_MASK] => 0.0.0.0
                    [STORE_TIMEOUT] => 525600
                    [CHECKWORD_TIMEOUT] => 525600
                    [PASSWORD_LENGTH] => 6
                    [PASSWORD_UPPERCASE] => N
                    [PASSWORD_LOWERCASE] => N
                    [PASSWORD_DIGITS] => N
                    [PASSWORD_PUNCTUATION] => N
                    [LOGIN_ATTEMPTS] => 0
                    [PASSWORD_REQUIREMENTS] => Пароль должен быть не менее 6 символов длиной.
                )

        )

    [SESS_IP] => 18.226.214.91
    [SESS_TIME] => 1732357128
    [BX_SESSION_SIGN] => 9b3eeb12a31176bf2731c6c072271eb6
    [fixed_session_id] => 945f73e16f57276345a7a35626a54033
    [UNIQUE_KEY] => 44ac16d844b00b67bd380f6def17dd01
    [BX_LOGIN_NEED_CAPTCHA_LOGIN] => Array
        (
            [LOGIN] => 
            [POLICY_ATTEMPTS] => 0
        )

)

Поиск по журналу

Теплофизика и аэромеханика

2016 год, номер 6

Теплообмен при ламинарном течении в прямоугольных каналах

Е.П. Валуева, М.С. Пурдин
Национальный исследовательский университет, Москва
ep.valueva@gmail.com
Ключевые слова: теплообмен, пульсирующее ламинарное течение, прямоугольный канал, численное моделирование
Страницы: 893-904

Аннотация

Проведено численное моделирование методом конечных разностей теплообмена при ламинарном стационарном и пульсирующем течении в прямоугольных каналах с различным отношением длин сторон g для двух граничных условий: постоянной температуры стенки и постоянной плотности теплового потока на стенке. Для граничного условия первого рода установлено подобие распределений по периметру канала плотности теплового потока и касательного напряжения на стенках. Обсуждаются причины немонотонной зависимости длины начального термического участка от g . Для граничного условия второго рода объяснено отличие среднего по периметру числа Нуссельта при g ® 0 от его значения для течения в плоском канале. Для пульсирующего течения в квазистационарном режиме обнаружено увеличение среднего по периметру и периоду колебаний числа нуссельта при больших амплитудах колебаний средней по сечению скорости.